ビッグ・ベルタ（ドイツ語：Dicke Bertha、フランス語ではGrosse Bertha）は、第一次世界大戦中にドイツ軍が使用した超大型の陸上火砲です。なお、この名称はしばしば「パリを砲撃した大砲」と混同されますが、実際にはまったく別の兵器です（後述）。
開発の歴史
1908年、ドイツ参謀本部はエッセンのクルップ社兵器工場に対し、強化コンクリート3メートルを貫通し、フランス要塞群のニッケル鋼製砲塔をも破壊できる火砲の開発を依頼しました。
設計はラウゼンベルガー教授が担当し、弾道計算はベッカー大尉が担いました。多種多様な砲弾が試験された結果、弾道性能と貫通力の最良の妥協点として、爆薬144kgを詰めた重量1,150kgの砲弾が採用されました。しかしこれに対応する砲体「ガンマ装置（Gamma-Gerät）」は鉄道でしか輸送できないほど巨大で、機動性に乏しく、脆弱性も高いという欠点を抱えていました。
そこでガンマ装置をもとに、より軽量（それでも70トン！）で機動性の高い榴弾砲「M 42」が開発されました。機械に一族の名を付けるのが伝統だったクルップ工場では、当主の一人娘である相続人ベルタ・クルップにちなみ、この巨体の榴弾砲は「ディッケ・ベルタ（太っちょベルタ、いわゆるビッグ・ベルタ）」と命名されました。砲兵たちからは「勤勉なベルタ（Fleissige Bertha）」という愛称でも呼ばれていました。
実戦での運用
ビッグ・ベルタは1914年8月12日、リエージュ包囲戦で初めて実戦投入されました。8月15日までに、ベルギーの都市リエージュを囲む13の要塞（ロンサン要塞を含む）はすべて破壊されました。その後もベルタはアントウェルペン、モブージュ、ナミュール、イープルの各要塞、さらにはドナウ沿いのロシア軍防衛線を次々と打ち砕きました。
しかし、ヴェルダンやマノンヴィレの要塞を前にしては限界が露呈しました。分厚いコンクリート層で近代化されたこれらの要塞は、砲撃に耐えたのです。要塞に与えた破壊の規模は連合国側に大きな衝撃を与えましたが、ビッグ・ベルタの名声はむしろ、1918年にパリを砲撃した長距離砲との混同によるところが大きいものでした。この長距離砲はドイツ語で「フェルンゲシェッツ（Ferngeschütz、遠射砲）」あるいは「パリーザー・カノーネン（Pariser Kanonen、パリ砲）」と呼ばれ、建造が中断されていた巡洋艦「エルザーツ・フライヤ」向けに製造された大口径砲身を転用してラウゼンベルガーが完成させたものです。
大戦末期、ビッグ・ベルタは敵の手に渡るのを避けるため破壊されました。ただしメッペンの射撃場に配属されていた1門だけは生き残り、若干の改造を経て再び組み立てられました。
「グローセ・ギルダ（Große Gilda、偉大なるギルダ）」と改称されたこの砲は、第二次世界大戦でも現役に復帰します。1940年5月にはマジノ線のシェーネンブルグ要塞に対して使用されましたが、目立った戦果はありませんでした。1942年にはセヴァストポリ包囲戦で、さらに2年後の1944年にはワルシャワ蜂起の鎮圧にも投入されました。もっとも当時すでに、ドイツは「カール」や「グスタフ」といった、はるかに強力な超重砲を開発していました。
主要諸元（M 42）
- 名称：M 42
- 愛称：ディッケ・ベルタ（太っちょベルタ）、フライシゲ・ベルタ（勤勉なベルタ）
- 種類：重榴弾砲
- 口径：420mm
- 射程：12.5km
- 総重量：70トン
- 砲弾重量：800kg
- 初速：毎秒400m
パリを砲撃した大砲（フェルンゲシェッツ）
俗説とは異なり、パリを砲撃したこの砲はビッグ・ベルタではありません。
1918年3月23日、午前7時15分頃から、パリ市民はおよそ15分ごとに響く爆発音を耳にしながら、空に飛行機の影を見つけられず、大きな戸惑いを覚えました（無理もないことです）。砲撃の効果は主に心理的なものでした。大戦末期、この扱いにくい武器が連合軍の手に渡ることを恐れたドイツは処分を決め、砲はドイツ本土へ送り返され、溶解されて姿を消しました。
この砲の主な特徴
- 砲身の長さ：34m（たわみ防止のため支索装置が取り付けられていた）
- 口径：210〜240mm（65発の射撃で砲身が磨耗）
- 最大射程：108km（資料によっては130km）
- 砲弾重量：103kg
- 必要な発射薬量：145kg
- 最大装薬時の初速：毎秒1,600m
- 弾道頂点（最高到達高度）：38.6km
- 弾丸の飛翔時間：176秒
コリオリ力による着弾点の偏り
簡単な計算によって、地球の自転が弾道に与える偏りの大きさを見積もることができます。物理学者コリオリ（1792–1843）の研究以来、北半球では弾丸は進行方向に対して右へ、南半球では左へずれることが知られており、これを利用すれば地球の日周自転を実験的に証明できます。この定理は、フーコー（1819–1868）が有名な振り子の実験を行うきっかけともなりました。
オーダーを概算するため、砲を北極に置き、グリニッジ子午線の方向へ発射すると仮定してみましょう。重力加速度 g＝10N/kg、初速 V₀＝1,600m/s として計算すると、真空状態（空気抵抗なし）での最大射程 L₀＝V₀²/g は256km。これは実際よりもはるかに大きい理論値です。また飛翔時間は t₀＝√2・V₀/g ＝ 約226秒となり、実際の176秒と比較できます。
コリオリの公式を適用すると、偏位 D は次の形で求められます。
D(t) ＝ −(2/3)・Ω・t・(½・g・t²) − Ω・t・V₀・t
初速 V₀ を鉛直成分 V₁ と水平成分 V₂ に分解して整理すると、着弾時刻 t₀ における偏位は次のように簡潔に表せます。
D(t₀) ＝ Ω・t₀・V₂・t₀ ＝ Ω・t₀・L₀
この結果は直感的にも理解できます。それは「射撃の間に地球が自転によって描く弧の長さ」にほかなりません。つまり、飛翔時間 t₀ の間に地球が日周自転で回転する角に半径 L₀ を掛けたもの（極付近の半径256kmの範囲では地球を平面とみなせる）であり、数式では 2π・L₀・t₀/T（ただし T＝86,164秒＝恒星日の長さ）と書けます。
数値を代入すると D ＝ 2π×256,000m×226s÷86,164s ≒ 4.2km となり、砲術の指揮官はこの補正を考慮する必要がありました。ただし実際には、回転する砲弾への空気の作用があるため、こうした単純化した計算は正確とは言えず、砲兵中隊の指揮官たちを混乱させる一因となったのです。